Akademik

СВЕТОСИЛА

СВЕТОСИЛА: величина, позволяющая сравнивать освещённости в плоскостях изображений разл. оптич. систем. Без учёта потерь световой энергии на поглощение и отражение в оптич. системе т. н. геометрическая С. есть квадрат относительного отверстия системы, т. е. (D/f)2, где D -диаметр входного зрачка системы (см. ДИАФРАГМА В ОПТИКЕ), f — её фокусное расстояние. Умножение геом. С. на коэфф, t, характеризующий потери, даёт физическую (или эффективную) С. Её повышают, уменьшая потери света с помощью просветления оптики. В плоскости изображения осесимметричной оптич. системы освещённость Е есть отношение светового потока, прошедшего систему, к площади изображения и выражается формулой:

Е=pBtsin2u',

где В — яркость объекта, u' — угловая апертура пространства изображении. Для достаточно (практически бесконечно) удалённых объектов плоскость их изображений совпадает с фокальной плоскостью (см. ФОКУС В ОПТИКЕ). В этом случае sih'=D/2f, и для расчёта освещённости и, следовательно, С. получают соотношение

Е=(p/4)Bt(D/f)2.

СВЕТОСИЛА

- коэф. пропорциональности в выражении, связывающемфотометрич. величину( освещённость, световой поток), измеряемуюприёмником оптич. прибора, и яркость источника. Во мн. случаях измеряемойвеличиной является освещённость Е изображения. Если апертурная диафрагмакруглая (как в большинстве приборов), то ,где -коэф. пропускания системы, В - яркость источника, и - апертурныйугол объектива, т. е. угол, под к-рым радиус выходного зрачка объективавиден из центра изображения. Величина наз. С. прибора. Если объект находится на бесконечности и оптич. системахорошо исправлена (см. Синусов условие), то (D- диаметр входного зрачка, l - его фокусное расстояние), а . можетбыть записана в виде , где S - площадь входного зрачка. Последняя ф-ла верна и в томслучае, когда зрачок системы имеет произвольную форму, напр. форму кольца(в зеркально-линзовых системах). Величину часто называют физической или «эффективной» С., а величину S/f²- геом. С. оптич. системы. Если относит. отверстие объектива D/f обозначитьчерез 1/К, то ,т. е. С. обратно пропорциональна К ².

В сложных оптич. системах из-за больших потерь при отражении света отповерхностей линз и за счёт поглощения материалом линз коэф. пропусканият очень мал (до 10% и даже меньше в сложных оптич. системах, напр. перископах).Поэтому физ. С. значительно меньше геометрической. Однако просветлениемоптики коэф.можноувеличить так, что физ. С. будет лишь немного меньше геометрической. Воптич. системах, удовлетворяющих условию синусов, величина D/f неможет превосходить 2.

Лит.: Тудоровский А. И., Теория оптических приборов, 2 изд.,ч. 2, М.- Л., 1952; Теория оптических систем, 2 изд., М., 1981.

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах. — М.: Советская энциклопедия. Главный редактор А. М. Прохоров. 1988.