Akademik

- магнитотормозное излучение, испускаемоерелятивистскими заряж. частицами в однородном магн. поле. Излучение частиц, движущихся в переменных электрич. и магн. полях, наз. ондуляторным излучением. С. и. обусловлено ускорением частиц, появляющемся при искривлении ихтраекторий в магн. поле. Аналогичное излучение нерелятивистских частиц, движущихся по круговым или спиральным траекториям, наз. циклотронным излучением;оно происходит на осн. гиромагн. частоте и её первых гармониках. С увеличениемскорости частицы роль высоких гармоник возрастает; при приближении к релятивистскомупределу излучение в области наиб. интенсивных высоких гармоник обладаетпрактически непрерывным спектром и сосредоточено в направлении мгновеннойскорости частицы в узком конусе с углом раствора , где т - масса покоя, -энергия частицы.

Полная мощность излучения частицы с энергией равна где е - заряд частицы,- составляющая магн. поля, перпендикулярная её скорости. Т. к. излучаемаямощность сильно зависит от массы частицы, С. и. наиб. существенно для лёгкихчастиц - электронов и позитронов. Спектральное (по частоте ч )распределениеизлучаемой мощности определяется выражением

где , а -цилиндрич. ф-ция второго рода мнимого аргумента. Характерная частота, нак-рую приходится максимум в спектре излучения частицы:

Излучение отд. частицы в общем случае эллиптически поляризовано, причёмбольшая ось эллипса поляризации расположена перпендикулярно видимой проекциимагн. поля. Степень эллиптичности и направление вращения вектора напряжённостиэлектрич. поля зависят от направления наблюдения по отношению к конусу, описываемому вектором скорости частицы вокруг направления магн. поля. Длянаправлений наблюдения, лежащих на этом конусе, поляризация излучения линейная.

Впервые С. и. предсказано А. Шоттом (A. Schott, 1912) и наблюдалосьв циклич. ускорителях электронов (в синхротроне, поэтому и получило назв. С. и.). Потери энергии на С. и., а также связанные с С. и. квантовые эффектыв движении частиц необходимо учитывать при конструировании циклич. ускорителейэлектронов высокой энергии. С. и. циклич. ускорителей электронов используетсядля получения интенсивных пучков поляризов. эл.-магн. излучения в УФ-областиспектра и в области «мягкого» рентг. излучения; пучки рентг. С. и. применяютсяв рентгеновском структурном анализе, рентг. спектроскопии и др.

Большей интерес представляет С. и. космич. объектов, в частности нетепловойрадиофон Галактики, нетепловое радио- и оптич. излучение дискретных источников(сверхновых звёзд, пульсаров, квазаров, радиогалактик). Синхротронная природаэтих излучений подтверждается особенностями их спектра и поляризации. Релятивистскиеэлектроны, входящие в состав космич. лучей, в космич. магн. полях даютсинхротронную составляющую космич. излучения в радио-, оптическом и рентг. диапазонах. Измерения спектральной интенсивности и поляризации космич. С. и. позволяют получить информацию о концентрации и энергетич. спектререлятивисгских электронов, величине и направлении магн. полей в удалённыхчастях Вселенной.

Лит.: Соколов А. А., Тернов И. М., Релятивистский электрон, М.,1974; Кулипанов Г. Н., С к р и н с к и й А. Н., Использование синхротронногоизлучения: состояние и перспективы, «УФН», 1977, т. 122, в. 3; Синхротронноеизлучение. Свойства и применения, пер. с англ., М., 1981. С. И. Cыроватский.