- ЭЛЕКТРОННЫЙ ЗАХВАТ
-
процесс, при к-ром ядро спонтанно захватывает эл-н с одной из внутр. оболочек атома (К, L и т. д.) и одновременно испускает электронное нейтрино. При этом заряд ядра (ат. номер) Z уменьшается на 1, а массовое число А остаётся неизменным:AZX+e-®AZ-1Y+n=e.Э. з. также, как и др. виды бета-распада, обусловлен слабыми взаимодействиями. Поэтому вероятности в ед. времени Э. з. (соответственно периоды полураспада) по порядку величины такие же, как и при b+- и b--распадах.Образовавшуюся вакансию в электронной оболочке атома заполняют эл-ны др. оболочек, в результате чего испускается один или неск. квантов характеристич. рентг. излучения (или соответствующий оже-электрон). Э. з. возможен, если масса (или полная энергия) ядра X превышает массу атома У на величину, большую энергии связи в атоме X захватываемого эл-на. Если превышение больше 2mc2=1,02 МэВ (то — масса покоя эл-на), то с Э. з. начинает конкурировать позитронный b+-распад. Э. з. свойственен нейтронодефицитным ядрам, более лёгким, Чем стабильные (с тем же Z) или b-стабильные. Э. з. был предсказан япон. физиками X. Юкавой и С. Сакатой в 1936 и обнаружен в 1938 амер. физиком Л. Альваресом.
Физический энциклопедический словарь. — М.: Советская энциклопедия. Главный редактор А. М. Прохоров. 1983.
- ЭЛЕКТРОННЫЙ ЗАХВАТ
-
- тип бета-распада ядер, состоящий в захвате ядром электрона с одной из внутр. оболочек атома. При этом один протон ядра превращается в нейтрон, т. е. атом (Z, A) (Z - ат. номер; А - массовое число) превращается в атом (Z-1, А). Это превращение происходит по схеме
Здесь е -- электрон, захватываемый ядром атома (Z, А) с К, L идр. оболочек; ve - электронное нейтрино.
Процесс Э. з. сопровождается испусканием характерис-тич. рентг. излучения атома (Z-1, А), образующегося при заполнении вакансий в его оболочке, а также очень слабого эл.-магн. излучения с непрерывным спектром, верх. граница к-рого определяется разностью мaсс начального и конечного атомов (за вычетом энергии кванта характеристич. излучения). Это излучение наз. внутр. тормозным излучением. Если в результате Э. з. ядро (Z-1, А )оказывается в возбуждённом состоянии, то процесс сопровождается также испусканием g-излучения. Если разность масс атомов (Z, А )и (Z-1, А )превосходит удвоенную массу покоя электрона, то с Э. з. начинает конкурировать бета-распад с испусканием позитрона (b+ ).
Нек-рые нуклиды, претерпевающие Э. з. с переходом в основное состояние дочернего ядра, используются как источники монохроматич. рентг. излучения, напр. распа-ды: 55Fe
55Mn (
=5,9 кэВ), 109Cd
109Ag (
= 22 кэВ). Такие источники применяются во многих исследованиях в биомедицине, материаловедении, дефектоскопии и др.
Лит. см. при CT, Бета-распад ядер. А. А. Сорокин.
Физическая энциклопедия. В 5-ти томах. — М.: Советская энциклопедия. Главный редактор А. М. Прохоров. 1988.
.